Cnoidal dalga
Cnoïdales dalgalar olan çekim dalgaları deniz yüzeyinde karşılaşılan dalgalar . Onlar çözümleridir içinde Korteweg ve Vries denklemlerin hangi Jacobi eliptik fonksiyonlar CN kaydetti müdahale , bu nedenle adı “cn-oïdales” dalgalar.
Bu tip dalga, iyonik akustik dalga yayılımı problemlerinde de görülür .
Yerçekimi dalgaları
Bir su kütlesinin yüzeyindeki herhangi bir bozulma, Boussinesq denklemlerine uyarak yayılan bir yerçekimi dalgasına neden olur . Dahası, akışkanın irtifadan dibe göre bağımsız bir hızı varsayılırsa , sığ ortamlar için geçerli olan Barré de Saint-Venant denklemleri elde edilir . Biraz daha ileri gitmek için, hızın yatay bileşeninin dikey değişimine karşılık gelen terimi yaklaşık bir şekilde temsil etmeyi mümkün kılan düzeltici bir terim getirilmiştir. Bu, çeşitli şekillerde yapılabilir; bunlardan biri , yüzey yüksekliği z ( x , t ) veren Korteweg ve Vries denklemiyle sonuçlanır.
∂z∂t+vs0(1+3z2h)∂z∂x+16vs0h2∂3z∂z3=0{\ displaystyle {\ frac {\ kısmi z} {\ kısmi t}} + c_ {0} \ sol (1 + {\ frac {3z} {2h}} \ sağ) {\ frac {\ kısmi z} {\ kısmi x}} + {\ frac {1} {6}} \, c_ {0} \, h ^ {2} \, {\ frac {\ kısmi ^ {3} z} {\ kısmi z ^ {3} }} = 0}veya
g |
yerçekimi ivmesi
|
h |
dinlenme sırasında orta derinlik
|
vs0=gh{\ displaystyle c_ {0} = {\ sqrt {gh}}} |
sığ suda bir dalga için yayılma hızı (dağılmayan ortam)
|
Cnoidal dalga
Bu denklemin çözümü cnoidal dalgayı tanımlar
λ=hK(m)16mh3H{\ displaystyle \ lambda = hK (m) {\ sqrt {\ frac {16mh} {3H}}}}vs=gh[1+Hmh(1-m2-3E(m)2K(m))]{\ displaystyle c = {\ sqrt {gh}} \ left [1 + {\ frac {H} {mh}} \ left (1 - {\ frac {m} {2}} - {\ frac {3E (m )} {2K (m)}} \ sağ) \ sağ]}z0=Hm(1-m-E(m)K(m)){\ displaystyle z_ {0} = {\ frac {H} {m}} \ sol (1-m - {\ frac {E (m)} {K (m)}} \ sağ)}ξ(η,t)=cn2(2K(m)η,m){\ displaystyle \ xi (\ eta, t) = \ operatör adı {cn} ^ {2} \, \ sol (\ displaystyle 2 \, K (m) \, \ eta, m \ sağ)}veya
Λ, H ve h'yi sabitlersek, m parametresi sayısal olarak belirlenebilir (eğriye bakın).
Bu çözüm, tipik olarak su yüksekliğine kıyasla yeterince büyük dalga boyları için geçerlidir.
λvsgh>7{\ displaystyle {\ frac {\ lambda} {c}} {\ sqrt {\ frac {g} {h}}}> 7}Dalga yüksekliğine göre dalga boyu açısından geçerlilik , Ursell sayısından tahmin edilebilir .
Yalnız dalga
Ne zaman m 1 yaklaşır biz yaklaşabilir eliptik Jacobi kosinüs tarafından
vsdeğil(z,m)≈1cosh(z){1-14(1-m)[sinh(z)cosh(z)-z]tanh(z)}{\ displaystyle \ mathrm {cn} (z, m) \ yaklaşık {\ frac {1} {\ cosh (z)}} \ sol \ {1 - {\ frac {1} {4}} (1-m) \, \ sol [\, \ sinh (z) \, \ cosh (z) -z \, \ sağ] \ tanh (z) \ sağ \}}M = 1 sınırında bu nedenle elimizde
vsdeğil(z,m)≈1cosh(z){\ displaystyle \ mathrm {cn} (z, m) \ yaklaşık {\ frac {1} {\ cosh (z)}}}aksi takdirde
K(m)→∞,E(m)→0{\ displaystyle K (m) \ ila \ sonsuz \ ,, \ qquad E (m) \ ila 0}Yani
- dalga boyu sonsuzluğa meyillidir (soliter dalga),
- çukur sıfıra doğru eğilimlidir.
Uyarılar
Küçük genlikler için yapılan bir analiz, Airy dalgasına yöneldiğimizi gösteriyor
m→0⇒z≃H2çünkü(2πη){\ displaystyle m \ 0 \ quad \ Rightarrow \ quad z \ simeq {\ frac {H} {2}} \ cos (2 \ pi \ eta)}
Referanslar
-
(in) DJ Korteweg ve G. de Vries, " Dikdörtgen Bir Kanalda İlerleyen Uzun Dalgaların Biçim Değişikliği Üzerine ve Uzun Durağan Dalgaların Yeni Tipi Oldu " , Philosophical Magazine , cilt. 39, n o 240,1895, s. 422-443
-
(inç) Hans L. Pécseli, Plazmada Dalgalar ve Salınımlar , CRC Press ,2013( çevrimiçi okuyun )
-
(inç) GB Whitham , Doğrusal ve Doğrusal Olmayan Dalgalar , Wiley ,1974, 636 p. ( ISBN 978-0-471-35942-5 , çevrimiçi okuyun )
-
(in) Milton Abramowitz ve Irene A. Stegun , Formüller, Grafikler ve Matematiksel Tablolarla Matematiksel Fonksiyonlar El Kitabı , Ulusal Standartlar Bürosu ,1964( çevrimiçi okuyun )
<img src="https://fr.wikipedia.org/wiki/Special:CentralAutoLogin/start?type=1x1" alt="" title="" width="1" height="1" style="border: none; position: absolute;">