Poisson katsayısı
Tarafından (analitik) Asma Siméon Denis Poisson , Poisson oranı (aynı zamanda ana Poisson oranı) mümkün uygulanan kuvvet yönüne dik maddenin daralma karakterize kolaylaştırır.
Tanım
ν=bağıl enine büzülmebağıl boyuna uzama=(l0-l)/l0(L-L0)/L0=1-ll0LL0-1{\ displaystyle \ nu = {\ frac {\ text {göreli enine büzülme}} {\ text {göreli boyuna uzama}}} = {\ frac {(l_ {0} -l) / l_ {0}} {(L -L_ {0}) / L_ {0}}} = {\ frac {1 - {\ frac {l} {l_ {0}}}} {{\ frac {L} {L_ {0}}} - 1 }}}
En genel durumda, Poisson oranı uzamanın yönüne bağlıdır, ancak:
- izotropik malzemelerin önemli durumunda , onlardan bağımsızdır;
- bir enine izotropik malzeme (en) durumunda, üç Poisson katsayısı tanımlanır (bunlardan ikisi bir ilişki ile bağlanır);
- ortotropik bir malzeme olması durumunda , üç ana yönün her biri için iki Poisson katsayısı (bir ilişki ile bağlantılı) tanımlanır.
Poisson oranı elastik sabitlerden biridir . Mutlaka -1 ile 0.5 arasındadır, ancak genellikle pozitiftir. Bazı insan yapımı malzemeler ve bazı doğal malzemeler (bazı kuvars açısından zengin tortul kayaçlar ) negatif bir Poisson oranına sahiptir; Bu özel malzemeler, olduğu söylenmektedir auxetic . Herhangi bir malzeme için elde edilen deneysel değerler genellikle 0.3'e yakındır.
İlişkiler
İzotropik malzeme durumu
- Malzemenin daralmasına bağlı olarak ΔV / V hacmindeki değişim aşağıdaki formülle verilebilir (sadece küçük deformasyonlar için geçerlidir):
ΔVV0≈(1-2ν)ΔLL0{\ displaystyle {\ frac {\ Delta V} {V_ {0}}} \ yaklaşık (1-2 \ nu) {\ frac {\ Delta L} {L_ {0}}}}![{\ frac {\ Delta V} {V_ {0}}} \ yaklaşık (1-2 \ nu) {\ frac {\ Delta L} {L_ {0}}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/38b41fca2b8008f516585c513a84e3160666b7bf)
Gösteri
Izotropik bir malzemeden oluşan ve başlangıç hacmi ve son hacmi olan bir küp olsun .
Bu
nedenle ikisi arasındaki ilişkinin olduğu yer:
V0=L03{\ displaystyle V_ {0} = L_ {0} ^ {3}}
V=L⋅l2=L0(1+ϵ)⋅(L0(1-ν⋅ϵ))2{\ displaystyle V = L \ cdot l ^ {2} = L_ {0} (1+ \ epsilon) \ cdot (L_ {0} (1- \ nu \ cdot \ epsilon)) ^ {2}}![V = L \ cdot l ^ {2} = L_ {0} (1+ \ epsilon) \ cdot (L_ {0} (1- \ nu \ cdot \ epsilon)) ^ {2}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/b0999e54193fb5a9b7f1a8db3c64cd947d5a7922)
ϵ=ΔLL0{\ displaystyle \ epsilon = {\ frac {\ Delta L} {L_ {0}}}}![\ epsilon = {\ frac {\ Delta L} {L_ {0}}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/b5e5cb0dca7c80065d001f2e172af01352c4229d)
V=(V0+ΔV)=V0⋅(1+ϵ)⋅(1-ν⋅ϵ)2{\ displaystyle V = (V_ {0} + \ Delta V) = V_ {0} \ cdot (1+ \ epsilon) \ cdot (1- \ nu \ cdot \ epsilon) ^ {2}}
veya geliştirerek:
V=(V0+ΔV)=V0⋅(1+ϵ-2⋅ν⋅ϵ+ν2⋅ϵ2-2⋅ν⋅ϵ2+ν2⋅ϵ3){\ displaystyle V = (V_ {0} + \ Delta V) = V_ {0} \ cdot (1+ \ epsilon -2 \ cdot \ nu \ cdot \ epsilon + \ nu ^ {2} \ cdot \ epsilon ^ { 2} -2 \ cdot \ nu \ cdot \ epsilon ^ {2} + \ nu ^ {2} \ cdot \ epsilon ^ {3})}
Küçük deformasyonlar varsayımı, ikinci mertebenin koşullarını ihmal etmeyi mümkün kılar, sonra şu elde edilir:
V0+ΔV=V0⋅(1+ϵ-2⋅ν⋅ϵ){\ displaystyle V_ {0} + \ Delta V = V_ {0} \ cdot (1+ \ epsilon -2 \ cdot \ nu \ cdot \ epsilon)}
ΔV=V0⋅(ϵ-2⋅ν⋅ϵ){\ displaystyle \ Delta V = V_ {0} \ cdot (\ epsilon -2 \ cdot \ nu \ cdot \ epsilon)}
bu ilişkiyi başlangıç hacmine bölerek :
V0{\ displaystyle V_ {0}}![V_ {0}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/7ae15ff9b845587dc4e1816f59c3fed0e71a132f)
ΔVV0=(1-2ν)⋅ϵ{\ displaystyle {\ dfrac {\ Delta V} {V_ {0}}} = (1-2 \ nu) \ cdot \ epsilon}
K=13E(1-2ν){\ displaystyle K = {\ frac {1} {3}} {\ frac {E} {(1-2 \ nu)}}}![K = {\ frac {1} {3}} {\ frac {E} {(1-2 \ nu)}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/8703bb022418e9a0097e86dc685e419cec847e06)
Bu ilişki, izostatik elastisite modülünün pozitif kalması için ½'dan daha az kalması gerektiğini göstermektedir . Ayrıca ν'nin belirli değerlerini de not ediyoruz:
ν{\ displaystyle \ nu}![\çıplak](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/c15bbbb971240cf328aba572178f091684585468)
- ν = 1/3 için K = E idi .
- ν → 0.5 için K → ∞ sıkıştırılamazlığımız var ( örneğin kauçuk durumunda )
- İle Young modülü ( bir fonksiyonu olarak ifade edilmiştir) kayma modülü ( ) ve :E{\ displaystyle E}
G{\ displaystyle G}
ν{\ displaystyle \ nu}![\çıplak](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/c15bbbb971240cf328aba572178f091684585468)
E=2(1+ν)⋅G{\ displaystyle E = 2 (1+ \ nu) \ cdot G}![E = 2 (1+ \ nu) \ cdot G](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/aed59bd1f9b5e376ae3670e2accb3fedb8bc6274)
.
Bu ilişki , kayma modülünün negatif olmaması durumunda -1'den daha düşük olamayacağının altını çizer (sıkıştırılır çekilmez gerilimde istenir!).
ν{\ displaystyle \ nu}![\çıplak](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/c15bbbb971240cf328aba572178f091684585468)
Bir laminat durumu (enine izotropik)
İkincil bir Poisson oranı daha sonra aşağıdaki ilişki ile tanımlanır:
E1ν12=E2ν21{\ displaystyle {\ frac {E_ {1}} {\ nu _ {12}}} = {\ frac {E_ {2}} {\ nu _ {21}}}}
burada ve vardır Young modülü malzeme ve ikincil Poisson oranıdır.
E1{\ displaystyle E_ {1}}
E2{\ displaystyle E_ {2}}
ν21{\ displaystyle \ nu _ {21}}![\ nu _ {{21}}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/649b3348f17382838f52fa900d13b3ae04b0c070)
Doğal malzeme durumu
Poisson oranı, doğrudan ölçülen boylamasına uzama ve enine kasılmadan hesaplanabilir.
Çok sert malzemeler için ölçülmesi daha uygun olabilir yayılma hızı ve P-dalgalan, ve S-dalgaları , buna bağlı sayesinde Poisson oranı elde:
ν=12[1-1(VPVS)2-1]{\ displaystyle \ nu = {\ frac {1} {2}} \ sol [1 - {\ frac {1} {\ sol ({\ frac {V _ {\ mathrm {P}}} {V _ {\ mathrm {S}}}} \ sağ) ^ {2} -1}} \ sağ]}![{\ displaystyle \ nu = {\ frac {1} {2}} \ sol [1 - {\ frac {1} {\ sol ({\ frac {V _ {\ mathrm {P}}} {V _ {\ mathrm {S}}}} \ sağ) ^ {2} -1}} \ sağ]}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/58d045945741b14487f22ad24c35c816e61cbbb1)
.
Basit bedenler
Katı haldeki çoğu basit cisim , 0,2 ile 0,4 arasında bir Poisson oranına sahiptir. Bu basit cisimlerin 64'ünden sadece 6'sının katsayısı 0,4'ten büyüktür ( Si : 0,422; Au : 0,424; Pb : 0,442 ; Mo : 0,458; Cs : 0,460; Tl : 0,468) ve 4 katsayısı 0'dan küçüktür, 2 ( Ru : 0.188; Eu : 0.139; Be : 0.121; U : 0.095); hiçbiri yardımcı değildir .
Oksitler
2018'de test edilen 160 oksit , ortam koşullarında tek bir yardımcı , kristobalit α ( ν = -0.164) ve geri kalanı 20 ila 1500 ° C'dir . Kuvars (:, diğer oksitler daha Poisson oranı önemli ölçüde daha küçük olan ν = 0.08 oda sıcaklığında karıştırıldı.
Oksitlerin% 97.4'ü için Poisson oranı 0.150 ile 0.400 arasındadır ( ortalama : 0.256; standart sapma : 0.050). Genel olarak, Poisson oranı olan pozitif bir korelasyon ile yoğunluk : (kristobalit ve kuvars hariç), fakat belirlenmesi katsayısı r 2 , çok yüksek değildir: 0.28. Korelasyon, sadece aynı retiküler sistemde kristalleşen oksitleri düşündüğümüzde daha iyidir :
ν≈0.0285ρ-0.1227{\ displaystyle \ nu \ yaklaşık 0 {,} 0285 \, \ rho -0 {,} 1227}
Poisson oksit oranı
Sistem |
değil |
Korelasyon denklemi |
r 2
|
---|
altıgen |
8 |
ν≈0.0506ρ+0.067{\ displaystyle \ nu \ yaklaşık 0 {,} 0506 \, \ rho +0 {,} 067}![{\ displaystyle \ nu \ yaklaşık 0 {,} 0506 \, \ rho +0 {,} 067}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/d39e8998068d7c561cadc0a2d4725c7b4729dd53) |
0,99
|
üç köşeli |
24 |
ν≈0.0852ρ-0.1267{\ displaystyle \ nu \ yaklaşık 0 {,} 0852 \, \ rho -0 {,} 1267}![{\ displaystyle \ nu \ yaklaşık 0 {,} 0852 \, \ rho -0 {,} 1267}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/9dc8932627fd39ca27453c63e9fa3185eb1f236d) |
0.83
|
kübik |
70 |
ν≈0.0852ρ-0.1267{\ displaystyle \ nu \ yaklaşık 0 {,} 0852 \, \ rho -0 {,} 1267}![{\ displaystyle \ nu \ yaklaşık 0 {,} 0852 \, \ rho -0 {,} 1267}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/9dc8932627fd39ca27453c63e9fa3185eb1f236d) |
0.46
|
dörtgen |
19 |
ν≈0.0525ρ-0.0264{\ displaystyle \ nu \ yaklaşık 0 {,} 0525 \, \ rho -0 {,} 0264}![{\ displaystyle \ nu \ yaklaşık 0 {,} 0525 \, \ rho -0 {,} 0264}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/8dae5f8f7e54f633e524633e9586726ef2568b28) |
0.36
|
ortorombik |
33 |
ν≈0.0129ρ+0.1873{\ displaystyle \ nu \ yaklaşık 0 {,} 0129 \, \ rho +0 {,} 1873}![{\ displaystyle \ nu \ yaklaşık 0 {,} 0129 \, \ rho +0 {,} 1873}](https://wikimedia.org/api/rest_v1/media/math/render/svg/24ea21d2a88178d3e36db83ed5c4655f2b582b98) |
0.27
|
-
İncelenen benzersiz monoklinik oksit Poisson oranı 2,271'dir.
-
n : doğrusal regresyonda dikkate alınan oksitlerin sayısı.
Silikatlar
2018'de test edilen 301 silikatın Poisson oranı (9 siklosilikat , 43 inosilikat , 219 neosilikat , 5 filosilikat ve 25 tektosilikat ) kuvars için 0,080 ile zirkon için 0,365 arasında değişmektedir . Bu iki uç durumu hariç tutarsak, ν 0.200 ile 0.350 arasında değişir (ortalama: 0.261; standart sapma: 0.030).
Diğer inorganik bileşikler
Poisson'un karbonat , halojenür , fosfat , sülfat ve sülfit oranı 0,091 ile 0,379 arasında değişmektedir:
Poisson'un farklı kimyasal bileşik oranı
Bileşikler |
değil |
Değer aralığı |
Ortalama |
Standart sapma
|
---|
Karbonatlar |
12 |
0.178-0.319 |
0.288 |
0.041
|
Halojenürler |
10 |
0.133-0.310 |
0.258 |
0.048
|
Fosfatlar |
8 |
0.091-0.316 |
0.243 |
0.083
|
Sülfatlar |
8 |
0.191-0.379 |
0.305 |
0.057
|
Sülfitler |
10 |
0.160-0.376 |
0.290 |
0.086
|
Bazı sayısal değerler
Malzemelerin mekanik özellikleri bir numuneden diğerine değişir. Bununla birlikte, hesaplamalar için aşağıdaki değerler iyi bir yaklaşım olarak kabul edilebilir. Poisson oranının birimi yoktur.
Notlar ve referanslar
Notlar
-
kristobalit α a, polimorfik meta kararlı bir silikon dioksit SiO 2 .
-
kuvars katı bir silikat konuşma değildir (diğer bir deyişle a, oksit ), ama olarak sınıflandırılır yapısal silikatlar , çeşitli in mineral sınıflandırmaları .
Referanslar
-
(en) Shaocheng Ji, Le Li, Hem Bahadur Motra, Frank Wuttke, Shengsi Sun ve diğerleri. , " Poisson Oranı ve Doğal Kayaların Yardımcı Özellikleri " , Jeofizik Araştırma Dergisi - Katı Toprak , cilt. 123, n o 2Şubat 2018, s. 1161-1185 ( DOI 10.1002 / 2017JB014606 ).
-
(inç) A. Yeganeh-Haeri, DJ Weidner ve JB Parise, " α-kristobalitin esnekliği: Negatif Poisson oranına sahip bir silikon dioksit " , Science , cilt. 257, n o 507031 Temmuz 1992, s. 650-652 ( DOI 10.1126 / bilim.257.5070.650 ) .
İlgili Makaleler
<img src="https://fr.wikipedia.org/wiki/Special:CentralAutoLogin/start?type=1x1" alt="" title="" width="1" height="1" style="border: none; position: absolute;">